By Sir Arthur. Eddington
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Energy and Geometry: An Introduction to: Geometrical Description of Interactions
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Introducing Einstein's Relativity
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- Concepts of Simultaneity: From Antiquity to Einstein and Beyond
- World Enough and Space-Time: Absolute vs. Relational Theories of Space and Time (Bradford Books)
- Lectures on general relativity
- Space, Time, Matter (Dover Books on Physics)
- A College Course on Relativity and Cosmology
- Geometric Theory of Generalized Functions with Applications to General Relativity
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Et nous savons que sur la 1'erre par exemple la mesure de g faite par un procédé quelconque, dynamique ou sta tique, pendule ou peson , nous fournit toujours un même résultat que seules des considérations théoriques "' 54 LE PRINCIPE DE RELATIVITÉ nous conduisent à décomposer en un champ de f9rce centrifuge et un champ newtonien. fluence sur les phénomènes sensibles à leur action, mouvement d'un point matériel, propagation de la lumière, etc. Nous voici donc conduits à l'énoncé suivant d'un principe de relativité généralisé : à condition d'intro duire un champ de gravitation convenablement distribué, il est possible d' énoncer les lois de la Physique sous une for1ne complètement indépendante du système de référence.
22. La loi de gravitation. - I l restait une dernière étape à franchir. Si l'énergie est sensible au champ de gravitation , comme la masse dans la théorie newto nienne , elle doit aussi contribuer à le produire ou à le modifier. La distribution du champ de gravitation doit être déterminée par celle de l'énergie présente exactement comme Newton prévoit suivant quelle loi le champ de gravitation est déterminé par la distri bution des masses attirantes. Il s'agit de trouver la relation qui doit remplacer la l0i du carré_ de la distance traduite analytiquement par l'équation de Poisson où f est le potentiel de gravitation, G la constante de la gravitation et F la den sité en volume des masses atti rantes.
L'Univers réel ne remplit pas ces conditions, au moins pour un système de référence lié à la Terre. Il pourrait cependant les remplir par rapport à d'autres systèmes en mouvement convenable (autre qu'une translation uniforme) par rapport à la Terre, et être par suite euclidien. On peut en effet trouver, au moins localement , c'est-à-dire pour une région de l'Univers suffisamment limitée dans l 'espace et dans le temps� une solution à cette question par l'intermédiaire du boulet de Jules Verne. l\ l'intérieur d'un projectile lancé sans rotation et par conséquent se mouvant en chute libre, la pesanteur n'exi�te pas èt l'Univers est euclidien.