By Jean-Pierre Curcio
ISBN-10: 2212088418
ISBN-13: 9782212088410
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Remarque Si V est multiplie par la fonction \(t) de la figure 1 du chapitre I, la formule (19) reste valable mais 8(T) est alors la transformee de Fourier d'un creneau de largeur de 1'ordre de T, dont les bords sont non plus « carres » mais « arrondis». La fonction dm est dans ce cas une fonction de diffraction "apodisde" dont 1'integrale est toujours 6gale a 1 et qui peut done etre encore consideree comme une fonction delta de largeur h/T. b) et (5) donnent La somme sur les etats intermediaires k represente une somme sur les etats propres \ Les resultats obtenus permettront d'eclairer plusieurs des discussions du chapitre II. Plutot que de considerer le probleme dans toute sa generalite, nous avons preferer nous limiter, dans la plus grande partie de ce complement, a un modele suffisamment simple pour que le formalisme ne soit pas un obstacle majeur. Ce modele ne saurait, bien entendu, rendre compte de tous les details des phenomenes, mais nous verrons qu'il permet de cerner et de comprendre les aspects essentiels du probleme. Nous commenc,ons (§1) par decrire le modele et les hypotheses simplificatrices qui consistent a prendre un continuum s'etendant de - oo a + oo sur 1'axe des energies et un couplage avec 1'etat discret inddpendant de 1'energie. 6), S^, est nul. Par ailleurs, le carre de 8^ est proportionnel a TS^ (voir complement A 7 , equation (49)). La probabilite de transition de |